1樓：匿名使用者
||既然已bai經說明l和m，那du也就是說當前處於l和lz的本徵態zhi|daolm>了
==0 (用對易關係[lz,lx]=i hbar ly和回[ly,lz]=i hbar lx左右乘|lm>)
即答2|lm>-^2=,y同理
又==l(l+1)hbar^2,lz|lm>=m|lm>,lz^2|lm>=m^2|lm>
=(l(l+1)-m^2)hbar^2
最後由於對稱性，x和y可以互換，對應量相等，除2即得。
最後還是說一句，量子力學出什麼證明題啊...其實還是計算題。
求助量子力學裡面的有關算符的證明題
2樓：匿名使用者
好吧，如果我沒有猜錯，樓主是在看周世勳的《量子力學》吧。周的這一塊寫的不太好理解，我當年學量子力學也在你這猶豫了很久。其實這個地方就是充分利用了對可以交換。
不過，初學量子力學，對算符不太好理解。我建議樓主不要再看這個解法。用另外一種方式，會讓你理解更透徹。
下面，我來幫你從另外一個角度理解這個問題。你們老師上課的時候肯定會教你們這些知識：即使老師不說，上面這些也是必須會的。
以後學量子力學都會用到。然後，我們再回到你的問題，我給你寫紙上：這樣就好理解了吧！
用下面的方式，不容易亂。以後學量子力學如果有問題，還可以向我提問。如果我的回答對你有幫助，請您採納。
量子力學角動量的一個問題，如圖第七題
3樓：匿名使用者
總角動量為1，所來以算符sz的矩陣形自式是diag，sx的矩陣形式你可以利用對易關係求，也可以用升降算符的性質求，用後一種方法簡單一點，現將結果直接寫出sx=，，}，歸一化係數是1比根號2，同理sy的矩陣形式也容易求出，然後本徵態就是本徵向量，概率就是向量內積的模平方，這樣根據題目的要求就可求了。這是矩陣形式的解法，當然還有其他方法，個人覺得這樣最簡單。
求教，量子力學中的角動量量子化問題
量子力學中角動量算符之間的對易關係證明有一步不明白，謝謝?
4樓：
好吧，如果我沒有猜錯，樓主是在看周世勳的《量子力學》吧。周的這一塊寫的不太好理解，我當年學量子力學也在你這猶豫了很久。其實這個地方就是充分利用了對可以交換。
不過，初學量子力學，對算符不太好理解。我建議樓主不要再看這個解法。用另外一種方式，會讓你理解更透徹。下面，我來幫你從另外一個角度理解這個問題。
你們老師上課的時候肯定會教你們這些知識：
即使老師不說，上面這些也是必須會的。以後學量子力學都會用到。
然後，我們再回到你的問題，我給你寫紙上：
這樣就好理解了吧！
用下面的方式，不容易亂。
以後學量子力學如果有問題，還可以向我提問。
如果我的回答對你有幫助，請您採納。
量子力學中的角動量是否有參考點
5樓：匿名使用者
《量子力學中的角動量》是在第一版的基礎上修訂而成的。內容包括：有趣的旋轉對稱性；量子力學中的角動量；若干有心力場問題與階梯算符法；自旋角動量；角動量的耦合；角動量與轉動；不可約張量算符等。
量子力學總角動量的本徵態
6樓：
量子力學裡一般沒有速度概念，物理量一般是位置、能量、動量、角動量這樣的東西，所以角動量也不像經典物理裡那樣可以用線速度或者角速度和轉動慣量來計算。量子力學裡，角動量對應角動量算符，角動量算符的本徵態具有確定的角動量，它們的線性組合不具有確定的角動量（這就是不確定性原理）。角動量算符的本徵值是離散的，所以角動量取值也是離散的，這是和經典物理的重大區別之一。
量子力學中角動量算符怎麼得出的,量子力學中,為什麼角動量算符和動能算符是偶宇稱算符,而動量算符和位置算符是奇宇稱算符
角動來量就是r叉乘p,r和p都是知道的,自角動量也就知道了,量子bai力學和經典力學的du區別在於zhi對易關係,由dao於角動量可以用p和r表出,那麼角動量和r,p之間的對易關係完全有r和p的對易關係決定,連續使用rp之間的對易關係就可以得到角動量與所有物理量之間的對易關係。在座標表象中角動量就是...
自學量子力學基礎，自學《量子力學》
微積 最好是同濟大學版的，便於自學。習題川大的不錯，更偏向於物理學的應用。線性代 我們是川大版的，看起來很糊塗，不過我建議同時參考謝國瑞主編的 線性代數 初中生的話三角函式和複數必須先自學，物理學中的機械波那一塊必須會，一般高中教材會在某一章節簡單介紹量子力學，讓你有個感性認知，一般大學裡的普通物理...
量子力學史，量子力學是誰發現的
1923年路易 德布羅意 louis de broglie 在他的博士 中提出光的粒子行為與粒子的波動行為應該是對應存在的。他將粒子的波長和動量聯絡起來 動量越大，波長越短。這是一個引人入勝的想法，但沒有人知道粒子的波動性意味著什麼，也不知道它與原子結構有何聯絡。然而德布羅意的假設是一個重要的前奏，...