1樓：
波函式就其本義而言不是量子力學特有的概念．任何波都有相應的波圖執只是習慣上這一術語通常專用於描述量子態而不常用於經典波．經典波例如沿 軸方向傳播的平面單色波，波動動量 對 和 的函式——波函式可寫為 ，其復指數形式為 ，波函式 給出了傳播方向上時刻 在點處的振動狀態。經典波的波函式通常稱之為：波的表示式或波運動方程．量子力學中，把德布羅意關係 p ＝ k 及 e ＝ ω 代入上式就得到自由粒子的波函式 ( 自由粒子的波的表示式 ).
經典波與概率狡的唯一共性是疊加相干性。但概率波函式是態函式，而態的疊加與經典波的疊加有著本質的差別．經典波函式描述的是經典波動量對時空變數的函式關係．量子力學中的概率波函式其意義不同於經典物理中的任何物理量．概率波函式雖是態函執但本身不是力學量．態函式給出的也不是物理量間的關係．概率波函式的意義是：由波函效描述微觀體系各種力學量的概率分朽．作為一種約定的處理方法，經典波可表為復指數函式形式但只有它的實部才有物理意義．而概率波函式一般應為複函式．非相對論量子力學中，粒子不產生出不泯滅．粒子一定在全空間中出現，導致了概率被函式歸一化問題，而經典波則不存徵這個問題．概率波函式乘上一常數後，粒子在空間各點出現的相對概率不變．因而，仍描述原來的狀態．而經典波中不同的波幅的波表不同的波動狀態，振幅為零的態表示靜止態．而量子力學中，振幅處處為零的態 表示不存在粒子．另外經典波函式與量子被函式滿足各自的、特徵不同的波方程．
2樓：季以丹卜豐
搜一下：一維束縛態的波函式相位為什麼是常數？有什麼物理含義
為什麼一維束縛態波函式可以取實函式
3樓：徐天來
為什麼一維束縛態
波函式可以取實函式
這是個有趣的問題，波函式專平方可積肯定是需要屬的。按照dirac的觀點，散射態關注的粒子，其出現在有限範圍內的概率實際為0（但這並不意味著有限區域對整體的影響也可忽略），而束縛態粒子的概率則基本被侷限在有限區域內。
4樓：匿名使用者
你所給的波函式是自由粒子在座標表象的表示式。其動量是定值，座標的不確定度為無版窮大。ψ(x,0)用傅裡權葉變換變到動量空間後應該是δ(p-p0)(狄拉克函式)，該自由粒子在動量表象中的表示式。
(如果我沒記錯的話，，)
量子力學中波函式相位因子物理意義是什麼
5樓：匿名使用者
沒有任何物理意義，你可以把它看成表徵波函式不同態之間的相位關係，在具體求概率時才能體現出來
6樓：匿名使用者
一樓說的那個是時間相位因子，在自旋波函式中，也存在一個相位因子，只不過常常取為1。我忘記在哪本書上看到過具體的物理意義了。還記得講到散射時，也存在一個相位因子。
7樓：匿名使用者
在量子力學裡，相位因子是一個絕對值為 1 的複數因子，是波函式歸一化時的一個不確定因子。
相位因子本身沒有什麼特別的物理意義。
參考《維基百科》之「相位因子」
一維有限深方勢阱中，v<0的情況下，束縛態波函式有透射係數和反射係數嗎？另外如果e是在束縛態中是不是就
8樓：匿名使用者
沒算過，但是應該可以求出來的，投射係數和反射係數。這個可以通過邊界條件和歸一化條件求。
就按照散射態那樣的方法去求即可。
大學物理波函式求解，怎麼判斷初相位正
9樓：
初相位bai：正弦電壓源u=um sin(wt+φ)，其中duwt+φ稱為正弦zhi量的相位dao角，當t=0時，即φ專叫做初相位或初相角。
相位(phase)，是描述訊號波形屬變化的度量，通常以度(角度)作為單位，也稱作相角。當訊號波形以週期的方式變化，波形迴圈一週即為360o 。常應用在科學領域，如數學、物理學、電學等。
相位：表示正弦交流電變化過程的量，它不僅決定該時瞬時值的大小和方向，還決定正弦交流電的變化趨勢。
初相位：正弦交流電在計時開始時，(t=0)所處的變化狀態。
相位差：兩個同頻率的正弦交流電的相位之差，表示兩交流電在時間上相互超前或滯後的關
大學物理波函式求解，怎麼判斷初相位正負
10樓：人蔘__苦短
這兩幅圖不一樣，
12這張圖橫座標是x，給出的是某一時刻的波形，相當於在某個時刻給波拍了一張**。
11這張圖，橫座標是時間，給出的是原點處質點隨時間的振動。
對於，波形圖和振**，判斷質點的運動方向方法不一樣。
12這種波形圖，得看波形下一時刻的變化，比如圖中，波形一小段時間後，由a變到了b，所以原點的質點，是朝著虛線，也就是向下(y負方向)運動，初相位就是pi/2
11這種振**，曲線本身就代表了質點隨時間的變化，所以只要看橫座標下一時刻，質點位置就行了，從圖中看質點向y正方向運動，初相位就是-pi/2
11樓：立港娜娜
波函式ψ（r，t）的正負號表示所求點偏離平衡位置的方向。
正號是與指定方向相同、負號與指定方向相反。
對於，波形圖和振**，判斷質點的運動方向方法不一樣。得看波形下一時刻的變化，波形一小段時間後，由a變到了b，所以原點的質點。
是朝著虛線，也就是向下(y負方向)運動，初相位就是pi/2
11這種振**，曲線本身就代表了質點隨時間的變化，所以只要看橫座標下一時刻，質點位置就行了，看質點向y正方向運動，初相位就是-pi/2。
物理波函式數學表達：
[1]量子力學假設一：對於一個微觀體系，他的任何一個狀態都可以用一個座標和時間的連續、單值、平方可積的函式ψ來描述。ψ是體系的狀態函式，它是所有粒子的座標函式，也是時間函式。
（ψ）ψdτ為時刻t及在體積元dτ內出現的概率。ψ是歸一化的：∫（ψ）ψdτ=1式中是對座標的全部變化區域積分。（注：（ψ）指ψ的共厄複數）。
[2]量子力學假設二：體系的任何一個可觀測力學量a都可與一個線性算符對應，算符按以下規律構成：
（1）座標q和時間t對應的算符為用q和t來相乘。
（2）與q相關聯的動量p的算符=-i(h/(2π))(d/dq)(注：d指偏微分，以後不特別說明都指偏微分)。
（3）對任一力學量先用經典方法寫成q,p,t的函式a=a（q,p,t）則對應的算符為：=a（q,-i（h/（2π））（d/dq）,t）。
則：能量算符為：=-h^2/（8π^2m）△+v（其中△為拉普拉斯算符）。
△=d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2（直角座標）。
△=（1/r^2）d（r^2d/dr）/dr+（1/（r^2sinθ））d（sinθd/dθ）/dθ+（1/（r^2sin^2θ））d^2/dφ^2（球座標）。
角動量算符：
=-i（h/（2π））（yd/dz-zd/dy）。
=-i（h/（2π））（zd/dx-xd/dz）。
=-i（h/（2π））（xd/dy-yd/dx）。
l^2=^2+^2+^2。
[4]量子力學假設四：若ψ[1]，ψ[2]…ψ[n]為某一微觀體系的可能狀態，則他們的線性組合∑cψ也是該體系的可能狀態，稱ψ的這一性質為疊加原理。
（1）有本徵值力學量的平均值：設ψ對應本徵值為a，體系處於狀態ψ，若ψ已歸一化則：a（平均值）=∫（ψ）ψdτ=∑|c|^2a
（2）無本徵值力學量的平均值：f（平均值）=∫（ψ）ψdτ、則定態中所有的力學量平均值都不隨時間變化。
12樓：匿名使用者
速度方向為正那麼初相位為負，速度方向為負初相位為正，旋轉向量法中，一二象限速度為負，三四象限為正
13樓：匿名使用者
大學物理好不函式求解判斷出社鄉**。我可以找一個專業的老師來幫你解答。
14樓：san小熙
6.12是波形圖，6.11是y-t圖
什麼是波函式正交歸一關係，什麼是波函式的正交歸一性
主要解釋什麼是正交歸一是吧？理解波函式正交需要一點線性代數和泛函分版析的基礎。簡單地說權 不一定準確 一般波函式可以寫成無限多個平面波的線性疊加 傅立葉級數 所以把這些平面波的項看成是向量空間的基底，所有波函式都是這些基底的線性組合 無限維的向量 所以正交的意思就是這些向量線性無關。說白了，正交就是...
歸一化波函式為什麼可以含有模量為1的相因子it
波函式都是要歸一化的。那個時候的大小無所謂。所以，他們那個因子多數是指的一個複數，改變相位的。列波函式中 哪些與 1答案 波函式如何歸一化 歸一化是一種簡化計算的方式，即將有量綱的表示式，經過變換，化為無量綱的表示式，成為標量。在多種計算中都經常用到這種方法。在量子力學裡，表達粒子的量子態的波函式必...
求一維連續型隨機變數的函式分佈時為什麼要求g x 可導且單調
設baig x 0，h x 為g x 的反函式，推導duy的分佈函式時fy y p y zhiy p g x y p x h x 如果沒有daog x 0即g x 單調的條件，p g x y p x h x 這一步是推回不出的，g x 0時也一答樣。下一步求y的概率密度，由於fy y p x h x...